1. 拉格朗曰點L1和L2點

它是地球圍繞太陽公轉(zhuǎn)的，不是靜止的隨地球而公轉(zhuǎn)

2. 拉格朗日點L4L5

又稱平動點，一個小物體在兩個大物體的引力作用下在空間中的一點，在該點處，小物體相對于兩大物體基本保持靜止。

這些點的存在由瑞士數(shù)學(xué)家歐拉于1767年推算出前三個，法國數(shù)學(xué)家拉格朗日于1772年推導(dǎo)證明剩下兩個。每個穩(wěn)定點同兩大物體所在的點構(gòu)成一個等邊三角形。

3. 拉格朗日點L2

拉格朗日點又稱平動點，在天體力學(xué)中是限制性三體問題的五個特解。一個小物體在兩個大物體的引力作用下在空間中的一點，在該點處，小物體相對于兩大物體基本保持靜止。這些點的存在由瑞士數(shù)學(xué)家歐拉于1767年推算出前三個，法國數(shù)學(xué)家拉格朗日于1772年推導(dǎo)證明剩下兩個。

第一拉格朗日點位于兩個物體的連線上。

4. 拉格朗日點L1

又稱平動點，在天體力學(xué)中是限制性三體問題的五個特解。一個小物體在兩個大物體的引力作用下在空間中的一點，在該點處，小物體相對于兩大物體基本保持靜止。

這些點的存在由瑞士數(shù)學(xué)家歐拉于1767年推算出前三個，法國數(shù)學(xué)家拉格朗日于1772年推導(dǎo)證明剩下兩個。1906年首次發(fā)現(xiàn)運動于木星軌道上的小行星（見特洛依群小行星）在木星和太陽的作用下處于拉格朗日點上。

在每個由兩大天體構(gòu)成的系統(tǒng)中，按推論有5個拉格朗日點，但只有兩個是穩(wěn)定的，即小物體在該點處即使受外界引力的攝擾，仍然有保持在原來位置處的傾向。

每個穩(wěn)定點同兩大物體所在的點構(gòu)成一個等邊三角形。

5. 拉格朗日點l2受力分析

拉格朗日法是描述流體運動的兩種方法之一，又稱隨體法，跟蹤法。

是研究流體各個質(zhì)點的運動參數(shù)（位置坐標(biāo)、速度、加速度等）隨時間的變化規(guī)律。綜合所有流體質(zhì)點運動參數(shù)的變化，便得到了整個流體的運動規(guī)律。

在研究波動問題時，常用拉格朗日法

6. 拉格朗日點l5

設(shè)給定二元函數(shù)z=?(x,y)和附加條件φ(x,y)=0，為尋找z=?(x,y)在附加條件下的極值點，先做拉格朗日函數(shù)，其中λ為參數(shù)。求L(x,y)對x和y的一階偏導(dǎo)數(shù)，令它們等于零，并與附加條件聯(lián)立，即

L'x(x,y)=?'x(x,y)+λφ'x(x,y)=0，

L'y(x,y)=?'y(x,y)+λφ'y(x,y)=0，

φ(x,y)=0

由上述方程組解出x，y及λ，如此求得的(x,y)，就是函數(shù)z=?(x,y)在附加條件φ(x,y)=0下的可能極值點。

7. 拉格朗日點l1和l2

[拉格朗日(Lagrange)中值定理]若函數(shù)f(x)滿足條件：

（1）在閉區(qū)間[a,b]上連續(xù)；

（2）在開區(qū)間(a,b)內(nèi)可導(dǎo)，則在(a,b)內(nèi)至少存在一點ξ，使得

顯然，羅爾定理是拉格朗日中值定理當(dāng)f(a)=f(b)時的特殊情形，拉格朗日中值定理是羅爾定理的推廣。

8. 拉格朗日l2點在什么位置

在數(shù)學(xué)最優(yōu)化問題中，拉格朗日乘數(shù)法（以數(shù)學(xué)家約瑟夫·路易斯·拉格朗日命名）是一種尋找變量受一個或多個條件所限制的多元函數(shù)的極值的方法。這種方法將一個有n 個變量與k 個約束條件的最優(yōu)化問題轉(zhuǎn)換為一個有n + k個變量的方程組的極值問題，其變量不受任何約束。這種方法引入了一種新的標(biāo)量未知數(shù)，即拉格朗日乘數(shù)：約束方程的梯度（gradient）的線性組合里每個矢量的系數(shù)。

引入新變量拉格朗日乘數(shù)，即可求解拉格朗日方程

此方法的證明牽涉到偏微分，全微分或鏈法，從而找到能讓設(shè)出的隱函數(shù)的微分為零的未知數(shù)的值。